MoS2/CoFe/C复合材料的制备和吸波性能

随着通信技术的发展，电磁污染逐渐加重 电磁污染不仅威胁电子设备的工作，且危害人类的身体健康 因此，开发微波吸收能力强、工作频段宽、低密度和低成本的吸波材料迫在眉睫 典型的二维材料MoS2禁带宽度大，电导率低，较小的复介电常数实部有利于提高材料的阻抗匹配特性，可用作吸波材料的载体[1~4] 但是MoS2没有磁损耗性能，为提高其电磁损耗性能可将其与磁损耗材料复合[5~7] Luo等[8]用水热法制备了一种多孔ZnO微球负载MoS2的复合材料，其厚度为2.5 mm时在11.84 GHz处的反射损耗最小可达-35.8 dB He 等[9]用刻蚀法合成Ti3C2 MXene二维介电材料，并使用溶剂热法制备出CoFe2O4纳米粒子修饰的Ti3C2 MXene复合材料 这种材料在匹配厚度为1.5 mm时，最小反射损耗可达-30.9 dB 尽管磁性金属具有高饱和磁化强度，但是Snoek极限使其磁导率在高频迅速下降，导致二元介电-磁损耗复合材料在高频段电磁的损耗能力基地 一些研究人员试图引入更大各向异性的磁损耗材料突破Snoek极限[10]，但是制备高各向异性的磁性纳米颗粒的水雾法[11]、高能球磨法[12]的复杂工艺限制了这类材料的应用 通过热处理将CoFe2O4还原为CoFe并将其应用于催化[13, 14]和吸波[15, 16]领域，已有文献报道 Li等[15]在富碳环境下用热处理工艺制备C@CoFe纳米颗粒并将其与石墨烯混合制备出C@CoFe/rGO吸波泡沫，这种材料具有良好的抗压性能和阻燃性且其最大反射损耗可达-46.2 dB 这表明，在富碳环境下使用CoFe2O4为前驱体可制备具有优异的电磁损耗性能的CoFe/C复合材料 本文先用一锅法水热合成花状MoS2/CoFe2O4纳米复合材料，然后使用葡萄糖作为碳源和还原剂在氮气气氛下合成花状MoS2/CoFe/C纳米复合吸波材料，研究复杂富碳体系下碳源浓度对MoS2/CoFe/C复合材料吸波性能的影响

1 实验方法1.1 样品的制备

(1)将2.0 g CS(NH2)2、1 mL HCl和1.0 g Na2MoO4·2H2O均匀分散在140 mL去离子水中，超声处理5 min后装入200 mL的水热釜中，在200℃反应20 h后自然冷却至室温，然后离心分离出沉淀物并充分清洗，置于真空干燥箱干燥后得到MoS2粉体

(2) 将5 g 的MoS2粉体加到140 mL去离子水中超声分散，然后依次加入0.489 g 的FeCl2·4H2O(2.4 mmol)和0.295 g 的CoCl2·6H2O(1.2 mmol)，在60℃磁力搅拌条件下缓慢加入过量双氧水(将Fe2+氧化为Fe3+)，然后缓慢加入氨水调节溶液的pH值为10，搅拌10 min后得到MoS2/CoFe2O4悬浊液

(3) 将MoS2/CoFe2O4悬浊液移至100℃水热釜中反应2 h，自然冷却至室温后将溶液离心分离，然后依次用去离子水和无水乙醇充分冲洗沉淀物 将沉淀物置于真空干燥箱中干燥后得到MoS2/CoFe2O4复合材料粉体

在步骤(2)中的悬浊液中依次加入0.25 g的聚乙烯醇和x g的无水葡萄糖(x=0.234，0.486，0.702)，充分搅拌溶解后将溶液转移至100℃、200 mL的水热釜中反应2 h，自然冷却至室温后用去离子水和无水乙醇充分冲洗沉淀物，然后将其置于真空干燥箱干燥 将干燥后的黑色粉末放入温度为700℃的管式炉在氮气气氛中煅烧5 h，得到MoS2/CoFe/C复合材料

1.2 性能表征

用Rigaku D/Max-2550pc X射线衍射仪(XRD)对复合材料晶相进行分析；用Sigma 500型号扫描电子显微镜(SEM)观察复合材料的形貌；用XFlash 6130 X射线能谱仪(EDS)对试样进行形貌和元素分析；用LabRAM HR evolution拉曼光谱仪表征材料的组成；用PPMS-9综合物性测量系统测量材料的磁性

用Agilent N5234A型矢量网络分析仪用同轴传输/反射法测试材料的电磁参数，测试频率范围为2~18 GHz 电磁参数测试用样品，是粉末样品与石蜡按1∶1的体积比压制成的圆环状样品，其内径为3.04 mm，外径为7 mm 基于测试出的复介电常数和复磁导率，依据传输线理论计算公式[17]，材料的电磁损耗为

RL=20lgZin-1Zin+1

(1)

和

πZin=μrεrtanhj2πfdcμrεr

(2)

式中Zin为材料的输入阻抗；εr为相对复介电常数；μr为相对复磁导率；f为入射电磁波频率；d为样品的厚度；c为光速 反射率RL是材料对电磁波的吸收强度，单位为dB 当RL=-10 dB代表90%的入射电磁能量被材料吸收

2 结果和讨论2.1 复合材料的组成

图1给出了MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C复合材料的XRD谱 可以看出，XRD图谱中包含有与MoS2(PDF #37-1492)、CoFe2O4(PDF #79-1744)、CoFe(PDF #49-1568)和C(PDF #50-1083)四个物相对应的衍射峰 其中2θ=14.4°、32.7°、33.5°39.5°和49.8°处的衍射峰分别对应MoS2的(002)、(100)、(101)、(103)和(105)晶面 2θ=30.08°、35.43°、56.9°和62.5°处的衍射峰分别对应于CoFe2O4的(104)、(113)、(125)和(208)晶面 2θ=44.9°、65.3°和82.7°处的衍射峰分别对应CoFe的(110)、(200)和(211)晶面 2θ=43.9°、47.1°和75.3°处的衍射峰分别对应C的(012)、(013)和(110)晶面

图1



图1MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C复合材料的XRD谱

Fig.1XRD patterns of MoS2/CoFe2O4 and MoS2/CoFe/C composites

其次，除C的衍射峰外，与MoS2、CoFe2O4和CoFe对应的衍射峰没有偏移，与标准卡片一致 这表明，合成的复合材料中阳离子没有彼此掺杂，物相之间通过界面接触形成异质结，证明实验中合成了MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C复合材料 在实验中观察到C的衍射峰对称性略差，说明合成的MoS2/CoFe/C复合材料中C的结晶性较差 此外，三组MoS2/CoFe/C复合材料样品XRD图谱中出现了少量强度较低的杂峰，其中在2θ=15.1°处杂峰(经过卡片对比)为CoCl2(PDF #22-0590)的(003)晶面的衍射峰 这表明，用该方法制备的MoS2/CoFe/C复合材料中杂质极少

2.2 复合材料的SEM形貌和EDS分析

MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C复合材料的形貌，如图2a~d所示 从图2a可见，MoS2/CoFe2O4是由尺寸约为2 μm的微球组成，球的表面由薄厚不一的纳米片堆叠而成，片间有大量的空隙 图2b~d给出了MoS2/CoFe/C复合材料的微观形貌，从照片中可观察到大量纳米片的堆叠 但是，随碳源浓度的提高球状团聚减少，片层间堆叠逐渐紧密 MoS2/CoFe/C-0.234复合材料中的纳米片层表面较为光滑(图2b)，在图2c中可观察到表面光滑夹杂在片层材料中的几何颗粒，推测可能是CoFe合金化合物，而MoS2/CoFe/C-0.702样品的纳米片表面附着有形状不规则的颗粒(图2d)

图2



图2复合材料MoS2/CoFe2O4、MoS2/CoFe/C-0.234、MoS2/CoFe/C-0.468、MoS2/CoFe/C-0.702的扫描电镜照片以及MoS2@C@CoFe-0.468的选区元素面分布图(Mo, S, C, Fe, Co)

Fig.2SEM images taken from of the MoS2/CoFe2O4 (a), MoS2/CoFe/C-0.234 (b), MoS2/CoFe/C-0.468 (c), MoS2/CoFe/C-0.702 composites (d) and EDS mappings of MoS2/CoFe/C-0.468 composite showing the distribution of the Mo, S, C, Fe and Co elements (e~j)

对MoS2/CoFe/C-0.468复合材料的表面进行选区元素分析，结果如图2f~j所示 从图中可见S和Mo的元素分布区域相互对应，说明S和Mo元素在复合材料中主要以MoS2的形式存在 C元素的分布比较均匀，而Fe和Co元素呈颗粒状分布，偶有团聚 这种分布进一步证明，在复合材料中CoFe颗粒较为分散的镶嵌在MoS2的纳米花上，而碳颗粒则较为均匀的分散在材料中 综上所述，MoS2/CoFe/C复合材料中的三种物相交错分布，产生的大量相界面有利于在高频电磁场下发生界面弛豫极化，从而消耗入射电磁能量

2.3 复合材料的电磁损耗

图3给出了厚度为2~4.5 mm 的MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C四种复合材料的反射损耗曲线 可以看出，MoS2/CoFe2O4复合材料的最低反射损耗为-3.41 dB，MoS2/CoFe/C-0.234复合材料的最低反射损耗可达-16.1 dB，MoS2/CoFe/C-0.468复合材料的最低反射损耗可达-42.9 dB，MoS2/CoFe/C-0.702复合材料的最低反射损耗可达-31.9 dB 这些结果表明，MoS2/CoFe2O4复合材料的电磁损耗性能并不强，并且最大反射损耗与碳源浓度没有直接联系 但是，三组MoS2/CoFe/C复合材料的反射损耗明显地比MoS2/CoFe2O4复合材料样品的高

图3



图3复合材料MoS2/CoFe2O4、MoS2/CoFe/C-0.234、MoS2/CoFe/C-0.468和MoS2/CoFe/C-0.702的反射损耗

Fig.3Reflection loss ofMoS2/CoFe2O4 (a), MoS2/CoFe/C-0.234 (b), MoS2/CoFe/C-0.468 (c) and MoS2/CoFe/C-0.702 composites (d)

由图3b~d可见，随着厚度的增大MoS2/CoFe/C复合材料的吸收峰逐渐向低频移动 厚度的增大使材料的有效吸收频带随之增加 厚度为4.5 mm的MoS2/CoFe/C-0.234复合材料低于-10 dB的反射损耗频带宽度可达5.9 GHz(9.7~15.6 GHz)，而厚度为4 mm的MoS2/CoFe/C-0.468复合材料低于-10 dB的反射损耗频带宽度可达7.1 GHz(5.3~12.4 GHz)，基本覆盖了70%的C波段和全部的X波段 MoS2/CoFe/C-0.702复合材料的吸波特性与前两者稍有不同，虽然随着厚度的增加，吸收峰向低频移动，但是最优频带宽度出现在厚度为2.5 mm时，反射损耗低于-10 dB的频带宽度可达6.7 GHz(11.3~18 GHz)，该频带完全覆盖了Ku波段

图4a给出了MoS2/CoFe/C复合材料的磁滞回线，可见这种复合材料具有铁磁材料的磁化特性 MoS2/CoFe/C-0.234的Ms约为18.5 emu/g，矫顽力Hc约为147 Oe；MoS2/CoFe/C-0.468的Ms约为19.1 emu/g，矫顽力Hc约为228 Oe；MoS2/CoFe/C-0.702的Ms约为27.9 emu/g，矫顽力Hc约为290 Oe；与文献数据中CoFe的复合材料的磁滞回线相比(Ms=66 emu/g，Hc=270 Oe)[15]，矫顽力相差较小，而饱和磁化强度相差较大 从图4可见，随着碳源浓度的提高饱和磁化强度提高，表明碳源的增加使产物中CoFe的含量提高 图4b给出了MoS2/CoFe/C复合材料的拉曼图谱，可见谱中有碳材料的D和G两个特征峰，其中D峰来源于结构缺陷所导致的面内振动，G峰来自于C-C分子间的伸缩振动 一般用D峰和G峰的强度比值，即ID/IG表征碳材料的缺陷密度 实验测得MoS2/CoFe/C-0.234复合材料的ID/IG为1.02；MoS2/CoFe/C-0.468复合材料的ID/IG为1.06；MoS2/CoFe/C-0.702复合材料的ID/IG为0.89 拉曼光谱的数据表明，本文制备的MoS2/CoFe/C复合材料中C的缺陷密度较高，有助于电磁波的穿透和吸收，从而提高电磁损耗性能

图4



图4复合材料MoS2/CoFe/C的磁滞回线和MoS2/CoFe/C的拉曼谱

Fig.4Magnetic hysteresis loops of MoS2/CoFe/C composites (a) and Raman spectra of MoS2/CoFe/C composites (b)

图5a~c依次给出了MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C复合材料的相对复介电常数的实部ε'、虚部ε″和介电损耗角正切tanδe 由图5a可见，MoS2/CoFe/C-0.468和MoS2/CoFe/C-0.702复合材料的ε'为4~6，而MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C-0.234复合材料的ε'稳定在2~3 ε'表征对入射电磁波能量的储存能力 在保证阻抗匹配的情况下，ε'的数值越大越有利于电磁吸收 在图5b中，四种复合材料的ε″也有较大的差异 MoS2/CoFe2O4复合材料的ε″较小，约为0.3；MoS2/CoFe/C-0.234复合材料在2~18 GHz内复介电常数虚部稳定在1.2左右；而MoS2/CoFe/C-0.468复合材料的ε″较高为2~8 GHz，在8~12 GHz频段复介电常数虚部保持在1左右，而在12~18 GHz迅速下降到0.3左右；碳源浓度最高的MoS2/CoFe/C-0.702复合材料在13~16 GHz内复介电常数产生较大波动，波动峰值达到了2.6，而在其他频段ε″则稳定在1.6左右 MoS2/CoFe/C-0.468和MoS2/CoFe/C-0.702样品的复介电常数虚部均出现了明显的共振峰，其原因可能是随着碳源浓度的提高CoFe/C界面随之增多，葡萄糖在氮气碳化过程中部分含氢、氧元素的基团残留在碳表面，在外场作用下大量的偶极子在外场中重新定向，从而损耗入射电磁能量 此外，MoS2/CoFe/C复合材料的相组成更复杂，与MoS2/CoFe2O4复合材料相比界面接触更多，这也产生了大量界面极化引起的极化损耗 这一点也体现在图5c的介电损耗角正切值中 在该图中，MoS2/CoFe/C复合材料的介电损耗正切值均优于MoS2/CoFe2O4复合材料 同理，即使MoS2/CoFe2O4复合材料本身的阻抗匹配性较好，但是由于复介电常数虚部数值较低也很难单独作为高效吸波剂使用 这一点与现行MoS2[18, 19]和CoFe2O4[20, 21]吸波材料的研究趋势一致，均将其与高导电材料复合，以提升其介电损耗性能

图5



图5复合材料MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C的相对复介电常数的实部ε'、虚部ε″和介电损耗角正切tanδe，以及相对复磁导率的实部μ'、虚部μ″和磁损耗角正切tanδμ

Fig.5Real part ε', imaginary part ε″and dielectric loss tanδeof complex permittivity, real part μ', imaginary part μ″ and magnetic loss tanδμ of complex permeability of MoS2/CoFe2O4 and MoS2/CoFe/C composites

图5d~f给出了两种复合材料的复磁导率的实部(μ')、虚部(μ″)和磁损耗角正切值(tanδμ) 由图5d可见，在2~6 GHz内MoS2/CoFe2O4、MoS2/CoFe/C-0.234和MoS2/CoFe/C-0.7702的μ'有明显的差异，但是在剩余频段三者的μ'趋于一致 MoS2/CoFe/C复合材料的μ″在数值上比MoS2/CoFe2O4复合材料的高，表明MoS2/CoFe/C复合材料的磁损耗更大 MoS2/CoFe/C复合材料的磁损耗正切更大，但是在高频段二者的磁损耗正切值都趋向于零，这也表明低频电磁损耗主要是磁损耗，高频电磁损耗以介电损耗为主

根据德拜理论，复介电常数实部(ε')和虚部(ε″)满足[22, 23]

ε'=ε∞+εs-ε∞1+ω2τ2

(3)

ε″=εs-ε∞1+ω2τ2ετ+σωε0

(4)

式中εs为静态介电常数，ε∞为极限高频下的相对介电常数，ω为角频率，τ为弛豫时间，σ为电导率，ε0为真空介电常数 由式(4)可知，复介电常数虚部与材料的电导率和极化弛豫正相关，与频率负相关 这也解释了MoS2/CoFe2O4复合材料与MoS2/CoFe/C复合材料复介电常数虚部的差异 当C和CoFe共存时，纳米颗粒间更容易形成导电网络，提高了复合材料的电导率 同时，MoS2/CoFe/C复合材料的弛豫极化强于MoS2/CoFe2O4复合材料 根据对柯尔-柯尔曲线的分析，当材料的复介电常数实部(ε')和虚部(ε″)满足

ε'-εs+ε∞22+ε″2=εs-ε∞22

(5)

时，在柯尔-柯尔图中会出现一个半圆，表明存在一种弛豫极化过程[24] 从图6可见，MoS2/CoFe2O4复合材料的柯尔-柯尔图中的曲线完全无序，MoS2/CoFe/C-0.234的曲线有多个不完整的半圆，而MoS2/CoFe/C-0.468和MoS2/CoFe/C-0.702复合材料有多个半径较大的半圆 这表明，这种材料中存在多种极化弛豫过程 根据物相推断，弛豫极化过程可能与MoS2/C、MoS2/CoFe和C/CoFe的界面极化有关 综上所述，这两方面的作用共同增强了MoS2/CoFe/C复合材料的介电损耗

图6



图6复合材料MoS2/CoFe2O4和MoS2/CoFe/C的柯尔-柯尔图

Fig.6Cole-Cole curves of MoS2/CoFe2O4 (a) and MoS2/CoFe/C-0.234 (b), MoS2/CoFe/C-0.468 (c) and MoS2/CoFe/C-0.702 (d)

3 结论

(1) 先用水热法制备MoS2/CoFe2O4纳米复合材料，在此基础上进行合理配料在氮气气氛下进行煅烧，可制备出结晶度高且形貌良好的MoS2/CoFe/C三元纳米复合材料

(2) 用共沉淀法制备CoFe2O4时，在反应溶液中加入葡萄糖作为下一步煅烧时的碳源，在氮气气氛下过量的葡萄糖碳化，一部分单质碳将铁酸钴还原为铁钴合金而另一部分负载在MoS2表面，从而可在较低的温度下两步制备出结晶度高且形貌良好的MoS2/CoFe/C三元纳米复合材料

(3) 在碳源浓度不同的条件下制备的MoS2/CoFe/C三元纳米复合材料其有效吸波频段可覆盖C、X和Ku波段 MoS2/CoFe/C-0.468复合材料厚度为3 mm时在12.4 GHz处最低反射损耗可达-42.9 dB，厚度为4 mm时在5.3~12.4 GHz反射损耗均低于-10 dB而吸波频带宽度可达7.1 GHz，厚度为2.5 mm时低于-10 dB的反射损耗频带宽度可达6.7 GHz(11.3~18 GHz)

参考文献

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[1]

Zhang W D, Zhang X, Wu H J, et al.

Impact of morphology and dielectric property on the microwave absorbing performance of MoS2-based materials

[J]. J. Alloys Compd., 2018, 751: 34

[本文引用: 1]

[2]

Long L, Yang E Q, Qi X S, et al.

Positive and reverse core/shell structure CoxFe3-xO4/MoS2 and MoS2/CoxFe3-xO4 nanocomposites: selective production and outstanding electromagnetic absorption comprehensive performance

[J]. ACS Sustainable Chem. Eng., 2020, 8: 613

[3]

Cui X Q, Liu W, Gu W H, et al.

Two-dimensional MoS2 modified using CoFe2O4 nanoparticles with enhanced microwave response in the X and Ku band

[J]. Inorg. Chem. Front., 2019, 6: 590

[4]

Zhou C H, Wu C, Yan M.

Hierarchical FeCo@MoS2 nanoflowers with strong electromagnetic wave absorption and broad bandwidth

[J]. ACS Appl. Nano Mater., 2018, 1: 5179

[本文引用: 1]

[5]

Green M, Chen X B.

Recent progress of nanomaterials for microwave absorption

[J]. J. Mater., 2019, 5: 503

[本文引用: 1]

[6]

Prasad J, Singh A K, Haldar K K, et al.

CoFe2O4 nanoparticles decorated MoS2-reduced graphene oxide nanocomposite for improved microwave absorption and shielding performance

[J]. RSC Adv., 2019, 9: 21881

[7]

Chen X L, Wang W, Shi T, et al.

One pot green synthesis and EM wave absorption performance of MoS2@nitrogen doped carbon hybrid decorated with ultrasmall cobalt ferrite nanoparticles

[J]. Carbon, 2020, 163: 202

[本文引用: 1]

[8]

Luo J H, Zhang K, Cheng M L, et al.

MoS2 spheres decorated on hollow porous ZnO microspheres with strong wideband microwave absorption

[J]. Chem. Eng. J., 2020, 380: 122625

[本文引用: 1]

[9]

He J, Liu S, Deng L W, et al.

Tunable electromagnetic and enhanced microwave absorption properties in CoFe2O4 decorated Ti3C2 MXene composites

[J]. Appl. Surf. Sci., 2020, 504: 144210

[本文引用: 1]

[10]

Aldea A, Barsan V. Trends in Nanophysics: Theory, Experiment and Technology [M].

Berlin, Heidelberg:

Springer, 2010

[本文引用: 1]

[11]

Yang R B, Liang W F.

Microwave absorbing characteristics of flake-shaped FeNiMo/epoxy composites

[J]. J. Appl. Phys., 2013, 113: 17A315

[本文引用: 1]

[12]

Kim S S, Kim S T, Yoon Y C, et al.

Magnetic, dielectric, and microwave absorbing properties of iron particles dispersed in rubber matrix in gigahertz frequencies

[J]. J. Appl. Phys., 2005, 97: 10F905

[本文引用: 1]

[13]

Sheoran A, Kaur J, Kaur P, et al.

Graphene based magnetic nanohybrids as promising catalysts for the green synthesis of β-amino alcohol derivatives

[J]. J. Mol. Struct., 2020, 1204: 127522

[本文引用: 1]

[14]

Qian M C, Cheng X Y, Sun T T, et al.

Synergistic catalytic effect of N-doped carbon embedded with CoFe-rich CoFe2O4 clusters as highly efficient catalyst towards oxygen reduction

[J]. J. Alloys Compd., 2020, 819: 153015

[本文引用: 1]

[15]

Li J J, Yang S, Jiao P Z, et al.

Three-dimensional macroassembly of hybrid C@CoFe nanoparticles/reduced graphene oxide nano-sheets towards multifunctional foam

[J]. Carbon, 2020, 157: 427

[本文引用: 3]

[16]

Li J W, Ding Y Q, Gao Q, et al.

Ultrathin and flexible biomass-derived C@CoFe nanocomposite films for efficient electromagnetic interference shielding

[J]. Composites, 2020, 190B: 107935

[本文引用: 1]

[17]

Naito Y, Suetake K.

Application of ferrite to electromagnetic wave absorber and its characteristics

[J]. IEEE Trans. Microwave Theory Techn., 1971, 19: 65

[本文引用: 1]

[18]

Zhang K, Ye M Q, Han A J, et al.

Preparation, characterization and microwave absorbing properties of MoS2 and MoS2-reduced graphene oxide (RGO) composites

[J]. J. Solid State Chem., 2019, 277: 68

[本文引用: 1]

[19]

An D, Bai L Z, Cheng S S, et al.

Synthesis and electromagnetic wave absorption properties of three-dimensional nano-flower structure of MoS2/polyaniline nanocomposites

[J]. J. Mater. Sci., 2019, 30: 13948

[本文引用: 1]

[20]

Huang L, Li J J, Wang Z J, et al.

Microwave absorption enhancement of porous C@CoFe2O4 nanocomposites derived from eggshell membrane

[J]. Carbon, 2019, 143: 507

[本文引用: 1]

[21]

Wang S S, Zhao Y, Xue H L, et al.

Preparation of flower-like CoFe2O4@graphene composites and their microwave absorbing properties

[J]. Mater. Lett., 2018, 223: 186

[本文引用: 1]

[22]

Xie C J, Dong X L, Huang H, et al.

Dielectric spectra fitting and polarization of Fe/Paraffin nanocomposites

[J]. Chin. J. Mater. Res., 2013, 27: 349

[本文引用: 1]

谢昌江, 董星龙, 黄 昊等.

纳米Fe/石蜡复合材料的微波介电谱拟合及极化机制

[J]. 材料研究学报, 2013, 27: 349

[本文引用: 1]

[23]

Yan L W, Hong C Q, Sun B Q, et al.

In situ growth of core-sheath heterostructural SiC nanowire arrays on carbon fibers and enhanced electromagnetic wave absorption performance

[J]. ACS Appl. Mater. Interfaces, 2017, 9: 6320

[本文引用: 1]

[24]

Zhao B, Fan B B, Xu Y W, et al.

Preparation of honeycomb SnO2 foams and configuration-dependent microwave absorption features

[J]. ACS Appl. Mater. Interfaces, 2015, 7: 26217

[本文引用: 1]

Impact of morphology and dielectric property on the microwave absorbing performance of MoS2-based materials

1

2018